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Prinzip der virtuellen Verschiebung

Wichtige Inhalte in diesem Video

Virtuelle Verschiebung einfach erklärt

Virtuelle Verschiebung Definition

PdvV und mechanische Arbeit

Virtuelle Verschiebung – Beispiel

Virtuelle Verschiebung – Beispiel II

In diesem Artikel erklären wir dir die virtuelle Verschiebung und berechnen Beispiele. Falls du nicht viel physikalischen Text lesen möchtest, haben wir dir alles in unserem Video in kürzester Zeit aufbereitet.

Inhaltsübersicht

Virtuelle Verschiebung einfach erklärt

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Die virtuelle Verschiebung wird auch oft als Prinzip der virtuellen Verrückung (PdvV) oder nur als virtuelle Verschiebung bezeichnet. Das PdvV ist einfach nur eine Alternative zur Gleichgewichtsbedingung. Über das PdvV Systeme zu berechnen, ist zum Teil einfacher und wird deshalb oft verwendet. Beim PdvV wird dazu die Arbeit, die durch Kräfte geleistet wird, betrachtet.

Virtuelle Verschiebung Definition

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Das Prinzip der virtuellen Verrückung hat drei wichtige Eigenschaften:

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Aus diesen Eigenschaften folgt, dass wir das PdvV für statisch unbestimmte, überbestimmte und statisch bestimmte Systeme anwenden können.

Weiterhin wird beim PdvV eine bestimme Symbolik verwendet:

$\left.\ {\delta x=virtuelle\ Verschiebung\atop\delta\varphi=virtuelle\ Verdrehung}\right\}unendlich\ klein$

PdvV und mechanische Arbeit

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Grundsätzlich gilt beim PdvV, dass unsere Arbeit gleich Null sein soll. Definiert wird die Arbeit in dem Fall durch $\delta A$ . Dieses beschreibt im Genaueren den Zuwachs der Arbeit infolge äußerer Lasten, z.B. durch irgendeine Kraft, die auf unser System wirkt. Das heißt, wir summieren die geleisteten Arbeiten infolge infinitesimaler Verschiebung und setzen diese gleich null.

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Das kommt dir vielleicht aus der Gleichgewichtsbedingung bekannt vor. Und tatsächlich sind die Berechnungen äquivalent zueinander. Wir können also vom PdvV auf die Gleichgewichtsbedingung schließen und andersrum. Für die Gleichgewichtsbedingungen in der Statik, haben wir dir hier einen extra Videobeitrag verlinkt.

Wenn die Summe aller Kräfte und Momente gleich null ist, führt dies zu keiner Bewegung des Systems. Somit wird keine Arbeit verrichtet.
Wird keine Arbeit verrichtet, kann kein Weg zurückgelegt worden sein und eine Bewegung ist ausgeschlossen. Das heißt, die resultierende Kraft und das resultierende Moment müssen null gewesen sein.

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Virtuelle Verschiebung – Beispiel

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Damit haben wir auch schon die Grundlagen über die virtuelle Verrückung abgehakt. Doch wie funktioniert die virtuelle Verrückung jetzt eigentlich? Allgemein gilt beim PdvV:

$\delta A=\vec{R}\ast\delta\vec{x}+\vec{M}\ast\delta\vec{\varphi}=0$

Um das System zu lösen, betrachten wir nun zwei Beispiele:
Als erstes schauen wir uns ein System mit einem Freiheitsgrad an: Also eine einfache Wippe, die an einem Festlager befestigt ist. Die linke Seite der Wippe hat jetzt die Länge L_1 gleich und die rechte Seite L_2 gleich . Wir belasten nun das linke Ende mit einem Kind, das die Kraft F_1 gleich 300N aufbringt. Welche Kraft F_2 brauchen wir nun, damit keine Bewegung einsetzt?

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Geometrie

Im ersten Schritt betrachten wir die Geometrie für die virtuelle Verrückung. Das heißt, wir schauen uns an, wo unser $\delta x$ und unser $\delta\varphi$ liegen und wie der Zusammenhang zwischen den Größen ist. Denn unser Ziel ist es ja nur eine Gleichung am Ende zur Bestimmung zu haben.

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Mit Hilfe der Kleinwinkelnäherung finden wir dann heraus:

$\tan{\left(\delta\varphi\right)}=\frac{\delta x_1}{l_1}=\frac{\delta x_2}{l_2}\approx\delta\varphi$

Gleichung

Als zweites stellen wir die vorhin genannte Gleichung für die virtuelle Arbeit auf und sortieren sie nach unseren Größen $\delta x$ und $\delta\varphi$ . Und mit Hilfe der Geometrie haben wir am Ende dann nur noch eine der beiden Größen. So ergibt sich, dass die Terme vor unseren virtuellen Verrückungen oder unsere virtuelle Verrückung selbst gleich null sein müssen. Das heißt, man muss es einfach nur noch umformen:

$\delta A=0=F_1\delta\ x_1-F_2\delta\ x_2=\left(F_1-F_2\frac{l_2}{l_1}\right)\delta\ x_1$

Nun haben wir einen Term innerhalb der Klammer und unsere infinitesimale Verrückung. Wir setzen nun den Term in der Klammer gleich null und erhalten folgendes Ergebnis:

$F_1\frac{l_1}{l_2}=F_2$

Setzen wir nun die Zahlenwerte ein, ergibt sich:

$F_2=300N\frac{2m}{3m}=200N$

Wir brauchen also am anderen Ende eine Kraft von 200N .

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Virtuelle Verschiebung – Beispiel II

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Als zweites Beispiel nehmen wir etwas Komplexeres: Wir betrachten einen einfachen Gelenkträger und suchen eine Auflagerkraft. Unser Träger hat ein Festlager. Ganz links darauf folgt ein Loslager, auf dem unser erster Balken nur aufliegt. Danach verbindet ein Momentengelenk den ersten Balken mit dem zweiten, der wiederum mit einem weiteren Loslager befestigt ist.

Auflagerkräfte

Wir suchen jetzt nach der Auflagerkraft unter der Belastung der Kräfte F_1 gleich 20N , F_2 gleich 30N und F_3 gleich 40N . Wir rechnen wieder erst einmal ohne konkrete Werte und setzen diese dann am Ende ein.
Um die Auflagerkraft des Loslagers zu finden, müssen wir unser Auflager vorher durch eine Kraft ersetzen, damit unser System theoretisch verschiebbar wird.

Geometrie

Zu Beginn betrachten wir wieder die Geometrie, die uns folgende Zusammenhänge liefert:

$\delta\ x_1=l\delta\varphi,\ \delta\ x_B=2l\delta\varphi,\ \delta\ x_2=3l\delta\varphi,\ \delta\ x_3=\frac{3}{2}l\delta\varphi$

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Als zweites stellen wir wieder die Gleichung für die virtuelle Arbeit auf und setzen sie gleich null. Danach formen wie mit Hilfe der Geometrie wieder so um, dass wir nur noch eine Abhängigkeit in Bezug auf die virtuelle Verrückung haben und klammern diese aus:

$\delta A=0=F_1\delta\ x_1-B\delta\ x_B+F_2\delta\ x_2+F_3\delta\ x_3=\left(F_1-2B+{3F}_2+{\frac{3}{2}F}_3\right)l\delta\varphi$

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Im Anschluss muss wieder der Term innerhalb der Klammer gleich null sein und es ergibt sich für unsere Auflagerkraft:

$B=\frac{1}{2}\left(F_1+{3F}_2+{\frac{3}{2}F}_3\right)=\frac{1}{2}\left(20+90+60\right)=85N$

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