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Raketengleichung

Wichtige Inhalte in diesem Video

Impuls und Impulserhaltungssatz

Raketengleichung Herleitung

Du möchtest wissen, was es mit der Raketengleichung auf sich hat? Dann schau dir unseren Beitrag und das Video dazu an.

Inhaltsübersicht

Impuls und Impulserhaltungssatz

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Die Raketengleichung oder Raketengrundgleichung beschreibt die Bewegungsgleichung einer sonst kräftefreien Rakete. Diese beschleunigt durch einen kontinuierlichen Ausstoß des Treibstoffs und unterliegt keinem Luftwiderstand. Die Raketengleichung basiert auf dem Impuls und dem Impulserhaltungssatz.

Der Impuls $\vec{p}$ ist eine vektorielle Größe, die du durch die Masse m und die Geschwindigkeit $\vec{v}$ eines Körpers beschreibst.

$\vec{p} = m \cdot \vec{v}$

Die Einheit für den Impuls ist Newton mal Sekunde [Ns]. Impulserhaltung hingegen bedeutet, dass in einem kräftefreien abgeschlossenen System der Gesamtimpuls konstant bleibt. Das bedeutet, dass der Impuls vor einer Wechselwirkung gleich dem Impuls nach dieser ist. Außerdem ist der Zusammenhang mit der Kraft durch die zeitliche Ableitung des Impulses gegeben.

$\vec{F} = \frac{d\vec{p}}{dt} = \frac{d(m \cdot \vec{v})}{dt}$

Raketengrundgleichung

Die Raketengrundgleichung ist die Bewegungsgleichung einer idealisierten Rakete. Sie beschreibt die Geschwindigkeitszunahme, aufgrund des kontinuierlichen Ausstoßes von Stützmasse. In der Raketengrundgleichung wird kein Luftwiderstand und keine Gravitation, aber ein kontinuierlicher Ausstoß des Treibstoffes angenommen.

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Die Rakete ist also frei von äußeren Kräften und der Impulserhaltungssatz kann angewendet werden. Damit leitest du die Raketengleichung her.

Raketengleichung Herleitung

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Die Herleitung der Raketengrundgleichung funktioniert über die Impulserhaltung der Rakete. Der gesamte Impuls für die Rakete besteht aus der Rakete selbst und dem Impuls, der durch den Ausstoß des Treibstoffes zustande kommt. Durch den Ausstoß verändert sich die Masse der Rakete und es kommt daher zu einer Impulsänderung über die Zeit.

$\frac{d\vec{p}}{dt} = \frac{d(m\cdot \vec{v})}{dt} = m \cdot \dot{\vec{v}} + \dot{m} \cdot \vec{v}$

Die Masse verändert sich also durch den Austritt des Treibstoffes mit der Zeit. Der Ausstoß geschieht mit einer bestimmten Geschwindigkeit, der Austrittsgeschwindigkeit oder auch Ausströmgeschwindigkeit. Diese Geschwindigkeit muss negativ sein, da sie entgegen der Bewegungsrichtung der Rakete verläuft. So kann festgehalten werden:

$\dot{m} \cdot \vec{v} = -\vec{v_A} \cdot \dot{m}$

Da ein kräftemäßig abgeschlossenes System betrachtet wird, muss aufgrund des Impulserhaltungssatzes die Veränderung des Gesamtimpulses über die Zeit null sein. So lässt sich schreiben:

$\frac{d\vec{p}}{dt} = m \cdot \dot{\vec{v}} + (-\vec{v_A} \cdot \dot{m}) = 0$

$m \cdot \dot{\vec{v}} = -\vec{v_A} \cdot \dot{m}$

Das ist eine Differentialgleichung 1. Ordnung, da Variablen und deren erste Ableitung in einer Gleichung vorkommen. Solche Gleichungen werden durch eine Trennung der Variablen und einer Integration gelöst. Zuerst wird aber noch die Bewegungsgleichung mit dt multipliziert.

$m \cdot \frac{d\vec{v}}{dt} = -\vec{v_A} \cdot \frac{dm}{dt}$

$m \cdot d\vec{v} = -\vec{v_A} \cdot dm$

Danach kommt die Trennung der Variablen:

$\frac{dm}{m} = -\frac{d\vec{v}}{\vec{v_A}}$

Jetzt wird die Gleichung integriert:

$\int\frac{dm}{m}\ =\ \int{-\frac{d\vec{v}}{\vec{v_A}}}$

Um eine Integration durchzuführen, müssen die Integrationsgrenzen bestimmt werden. Für die Masse gilt, dass die Rakete eine Anfangsmasse m₀ und eine Endmasse m_E hat. Am Anfang ist sie mit Treibstoff beladen und am Ende ist dieser ausgestoßen und kann nicht mehr zum Gewicht der Rakete hinzugerechnet werden. Ebenfalls gibt es eine Anfangsgeschwindigkeit v₀ und Endgeschwindigkeit v_E. Im nächsten Schritt wird die Konstante aus der Integration gezogen und es ergeben sich die folgenden Integrale.

$\int_{m_0}^{m_E}{\frac{1}{m}\ dm}\ =\ -\ \frac{1}{\vec{v_A}}\int_{v_0}^{v_E}dv$

Mit den jeweiligen Stammfunktionen:

$\left[ln\left(m\right)\right]\begin{matrix}m_E\\m_0\\\end{matrix} = -\frac{1}{\vec{v_A}}\cdot\left[v\right]\begin{matrix}v_E\\v_0\\\end{matrix}$

Dies aufgelöst und umgeschrieben ergibt:

$ln(\frac{m_E}{m_0})\ =\ -\frac{1}{\vec{v_A}}\ \cdot\ (\vec{v_E}\ -\ \vec{v_0})$

Die Raketengleichung der idealisierten Rakete lautet nun:

$-\vec{v_A} \cdot \ln(\frac{m_E}{m_0}) = (\vec{v_E} - \vec{v_0})$

So kann aus einem Massenverhältnis die Endgeschwindigkeit der Rakete bestimmt werden, wenn die Anfangsgeschwindigkeit und die Ausströmungsgeschwindigkeit bekannt sind. Zum Schluss kann noch das Erdschwerefeld mitberücksichtigt werden. Dabei wird der abgeleitete Impuls mit der Schwerkraft gleichgesetzt, da die Ableitung des Impulses eine Kraft ist.

Hier lautet die Bewegungsgleichung:

$\frac{d\vec{p}}{dt} = m \cdot \dot{\vec{v}} + \dot{m} \cdot \vec{v} = m \cdot g = \vec{F}$

Die Differentialgleichung wird wieder durch Variablentrennung, Integration und Umstellung aufgelöst. Dadurch ergibt sich die Raketengleichung mit der Berücksichtigung des Schwerefeldes:

$- \vec{v_A} \cdot ln(\frac{m_E}{m_0}) = \vec{v_E} + g \cdot T - \vec{v_0}$

Die Variable g gibt dabei den Ortsfaktor und T die Zeit der Brenndauer an. Die Formel ist allerdings ungeeignet für genaue Berechnungen, da sich beispielsweise mit der zunehmenden Höhe der Rakete verändert.

Geschwindigkeit Rakete

Als Beispiel wird die Endgeschwindigkeit einer Rakete mithilfe der Raketengleichung berechnet.

$- \vec{v_A} \cdot ln(\frac{m_E}{m_0}) = (\vec{v_E} - \vec{v_0})$

Die Rakete fliegt bereits im All und wiegt 50 t. Zusätzlich hat sie noch Treibstoff mit der Masse von 80 t an Bord. Da sich der Flugkörper schon im All befindet, hat er eine Anfangsgeschwindigkeit von 180 m/s. Während des Fluges stößt die Rakete den Treibstoff mit einer konstanten Geschwindigkeit von 20 m/s aus.

Stellst du die Gleichung nach der Endgeschwindigkeit $\vec{v_E}$ um, so erhältst du:

$\vec{v_E} = - \vec{v_A} \cdot ln(\frac{m_E}{m_0}) + \vec{v_0}$

Jetzt setzt du die Werte ein und berechnest die Geschwindigkeit:

$\vec{v_E} = -20\frac{m}{s} \cdot ln(\frac{50000kg}{50000kg + 80000kg}) + 180\frac{m}{s} = 199,11\frac{m}{s}$

Mit der Raketengleichung ermittelst du eine Endgeschwindigkeit von 199,11 m/s.

Arten von Raketenantrieben

Ein Raketenantrieb (oder Raketentriebwerk) ist das Bauteil einer Rakete, was durch den Ausstoß von Stützmasse zu einer Antriebskraft führt. Auf diese Art ist es den Raketen möglich, sich unabhängig von der Umgebung zu bewegen (z.B. Vakuum). In der Praxis gibt es eine Reihe von verschiedenen Raketenantrieben.

Aus diesem Grund geben wir dir im Anschluss einen Überblick über die verschiedenen Raketenantriebe:

Feststofftriebwerk: Der Treibstoff und der Oxidator sind feste Materialien, die sich bereits zusammen im Treibstofftank befinden. Aus diesem Grund besitzen solche Antriebe einen einfachen Aufbau, weil der Treibstoff einfach im Treibstofftank verbrannt wird.
Flüssigkeitstriebwerk: Der Treibstoff und der Oxidator sind flüssige Materialien, die getrennt in einzelnen Tanks vorliegen. Die einzelnen Komponenten werden anschließend zusammengeführt und verbrannt.
Elektrostatischer Raketenantrieb: Hier wird der Treibstoff nicht verbrannt, sondern ionisiert. Anschließend wird der Treibstoff durch ein elektrisches Feld beschleunigt und aus der Rakete herausbefördert.
Nuklearer Raketenantrieb: Der Treibstoff wird hier mithilfe von nuklearer Energie erhitzt und als Antrieb verwendet. Für die Erzeugung von nuklearer Energie wird die Kernspaltung oder die Kernfusion verwendet.

Energieumwandlung

In einem Raketenantrieb findet eine Energieumwandlung statt. Dabei wird zum Beispiel chemische Energie in kinetische Energie der Rakete umgewandelt. Schau dir unseren Beitrag zu Energieumwandlung an, um zu erfahren, welche anderen Arten von Energieumwandlung es gibt.

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